Примером дифракции света может служить. Исследование явления дифракции света. Как проявляется дифракция света
ОПРЕДЕЛЕНИЕ
Дифракция - огибание препятствий волной.
Так как свет - это совокупность волн, то, как и любая волна, она подвержена дифракции. Но так как длина света очень мала, то он может отклоняться от прямолинейного распространения на ощутимые углы, только если размеры препятствий сравнимы с длинами волн, то есть очень малы.
Более общее определение дифракции света дают следующим образом. Дифракция света - это пакет явлений, связанных с волновой природой света, которые можно наблюдать при его распространении в веществе с выраженными неоднородностями. Экспериментами, которые демонстрируют явление дифракции света являются: отклонение света от прямолинейного распространения при прохождении сквозь отверстия в непрозрачных экранах, огибание границ непрозрачных тел.
Строгое решение волновых уравнений при рассмотрении задач дифракции составляет довольно сложную проблему. Поэтому часто используют приближенные методы решений.
Явление дифракции накладывает границы на применимость законов геометрической оптики и определяет предел разрешающей способности оптических приборов.
Теория Френеля
О. Френель дополнил принцип Гюйгенса идеей вторичных волн и построил количественную теорию дифракции. Он исследовал разные варианты дифракции экспериментально и создал количественную теорию, которая дает возможность количественно охарактеризовать картину дифракции, которая возникает, если световая волна огибает любое препятствие. Основой теории Френеля стало положение о том, что волновая поверхность в произвольный момент времени является не только огибающей вторичных волн, а есть результат их интерференции. Это положение называют принципом Гюйгенса — Френеля.
В соответствии с теорией Френеля, для вычисления амплитуды волны света в произвольной точке пространства следует теоретически окружить источник света замкнутой поверхностью. Наложение волн от вторичных источников, которые находятся на полученной поверхности, будут определять амплитуду в исследуемой точке пространства. Или, иначе говоря, вне выдуманной поверхности реально распространяющаяся волна может быть заменена совокупностью когерентных фиктивных вторичных волн, которые интерферируют.
В некоторых задачах по дифракции, имеющих осевую симметрию, расчет интерференции вторичных волн упрощают при помощи геометрического метода, в котором фронт волны разбивается на участки - кольца. Эти участки называют зонами Френеля. Процедура разбиения на зоны ведется так, что оптическая разность хода от сходственных границ от каждой пары соседних зон до точки рассмотрения была равна половине длины волны. При этом вторичные волны от сходственных точек пары соседних зон приходят в точку рассмотрения, обладая противоположными фазами, следовательно, ослабляют друг друга, когда происходит их наложение.
Радиус зоны Френеля номер n () равен:
где a - расстояние от источника света, до отверстия в непрозрачном экране; b - расстояние от отверстия до точки наблюдения.
Дифракционная решетка
На явлении дифракции основано устройство дифракционной решетки. Она представляет собой совокупность узких щелей, которые разделяют узкие непрозрачные промежутки. Величины углов (), которые получаются при направлении на максимумы спектра дифракции, возникающие при использовании дифракционной решетки определены выражением:
где d - период решетки. При помощи дифракционной решетки белый свет разлагается в спектр. С ее помощью можно вычислять длину волны света.
Примеры решения задач
ПРИМЕР 1
| Задание | Каково расстояние от отверстия до точки наблюдения (b), если отверстие открывает три зоны Френеля? При этом точечный источник света находится на расстоянии a=1 м до диафрагмы с круглым отверстием радиуса 1 мм (рис.1), м.
|
| Решение | Рассмотрим прямоугольный треугольник SCB. Для него:
При этом, понятно, что длина волны света () много меньше, чем расстояния a и . Для другого треугольника (ВСА), имеем: Приравняем правые части выражений (1.1) и (1.2), учтем, что , имеем:
Подставим правую часть выражения (1.3) вместо x в формулу (1.1), получим: Величиной можно пренебречь в сравнении с . Можно считать, что:
Выразим из (1.5) искомую величину b, имеем:
Проведем вычисления:
|
| Ответ | м |
ПРИМЕР 2
| Задание | На дифракционную решетку, период которой равен м, нормально падает монохроматическая волна, чему равна длина волны, если угол между спектрами первого и второго порядков составил . |
| Решение | В качестве основы для решения задачи используем условие максимумов спектра дифракционной решетки:
Так как у нас рассматриваются спектры первого и второго порядков, то формула (2.1) даст следующие выражения: |
Определение 1
Дифракцией света называется явление отклонения света от прямолинейного направления распространения при прохождении вблизи препятствий.
В классической физике, явление дифракции описывается как интерференция волны в соответствии с принципом Гюйгенса -Френеля. Эти характерные модели поведения проявляются, когда волна встречает препятствие или щель, которая сравнима по размерам с ее длиной волны. Подобные эффекты возникают, когда световая волна проходит через среду с изменяющимся показателем преломления, или когда звуковая волна проходит через среду с изменением акустического импеданса. Дифракция происходит со всеми видами волн, в том числе звуковыми волнами, ветровыми волнами и электромагнитными волнами, а также с видимым светом, рентгеновскими лучами и радиоволнами.
Поскольку физические объекты имеют волновые свойства (на атомном уровне), дифракция происходит также с веществами и может быть изучена в соответствии с принципами квантовой механики.
Примеры
Эффекты дифракции часто встречаются в повседневной жизни. Наиболее яркими примерами дифракции являются те, которые связаны со светом; например, близко расположенные дорожки на CD или DVD дисках выступают в качестве дифракционной решетки. Дифракция в атмосфере мелких частиц может привести к яркому кольцу, которое видно возле яркого источника света, такого как солнце или луна. Спекл, который наблюдается, когда лазерный луч падает на оптически неровную поверхность, также является дифракцией. Все эти эффекты являются следствием того факта, что свет распространяется в виде волны.
Замечание 1
Дифракция может произойти с любым видом волны.
Океанские волны рассеивают вокруг пристаней и других препятствий. Звуковые волны могут преломляться вокруг объектов, поэтому можно услышать, что кто-то зовет, даже когда он прячется за деревом.
История
Эффекты дифракции света были хорошо известны во времена Гримальди Франческо Марии, который также ввел термин дифракции. Результаты, полученные, Гримальди были опубликованы посмертно в $1665 $году. Томас Юнг провел знаменитый эксперимент в $1803$ году, демонстрируя интерференцию от двух близко расположенных щелей. Объясняя свои результаты с помощью интерференции волн, исходящих от двух разных щелей, он сделал вывод, что свет должен распространяться в виде волн. Френель сделал более точные исследования и расчеты дифракции, которые были опубликованы в $1815$ г. В основу своей теории Френель использует определение света, разработанное Христианом Гюйгенсом, дополнив его идеей об интерференции вторичных волн. Экспериментальное подтверждение теории Френеля стало одним из главных доказательств волновой природы света. В настоящее время эта теория известна как принцип Гюйгенса-Френеля.
Дифракция света
Дифракция на щели
Длинная щель бесконечно малой ширины, которая освещается светом, преломляет свет в серию круговых волн и в волновой фронт, который выходит из щели и является цилиндрической волной однородной интенсивности. Щель, которая шире, чем длина волны производит эффекты интерференции в пространстве на выходе из щели. Их можно объяснить тем, что щель ведет себя так, как будто она имеет большое количество точечных источников, которые распределены равномерно по всей ширине щели. Анализ этой системы упрощается, если рассматривать свет одной длины волны. Если падающий свет является когерентным, эти все источники имеют одинаковую фазу.
Дифракционная решетка
Дифракционная решетка представляет собой оптический компонент с периодической структурой, который расщепляет и дифрагирует свет на несколько лучей, распространяющихся в разных направлениях.
Свет, дифрагированный на решетке определяется путем суммирования света, дифрагированного от каждого из элементов, и по существу является сверткой дифракционных и интерференционных картин.
Л 3 -4
Дифракция света
Дифракцией называется огибание волнами препятствий, встречающихся на их пути, или в более широком смысле – любое отклонение распространения волн вблизи препятствий от законов геометрической оптики. Благодаря дифракции волны могут попадать в область геометрической тени, огибать препятствия, проникать через небольшое отверстие в экранах и т.д.
Между интерференцией и дифракцией нет существенного физического различия. Оба явления заключаются в перераспределении светового потока в результате наложения (суперпозиции) волн. По историческим причинам отклонение от закона независимости световых пучков, возникающее в результате суперпозиции когерентных волн, принято называть интерференцией волн. Отклонение от закона прямолинейного распространения света, в свою очередь, принято называть дифракцией волн.
Наблюдение дифракции осуществляется обычно по следующей схеме. На пути световой волны, распространяющейся от некоторого источника, помещается непрозрачная преграда, закрывающая часть волновой поверхности световой волны. За преградой располагается экран, на котором возникает дифракционная картина.
Различают два вида дифракции. Если источник света S и точка наблюдения P расположены от препятствия настолько далеко, что лучи, падающие на препятствие, и лучи, идущие в точку P , образуют практически параллельные пучки, говорят о дифракции в параллельных лучах или о дифракции Фраунгофера . В противном случае говорят о дифракции Френеля . Дифракцию Фраунгофера можно наблюдать, поместив за источником света S и перед точкой наблюдения P по линзе так, чтобы точки S и P оказались в фокальной плоскости соответствующей линзы (рис.).
Принципиально дифракция Фраунгофера не отличается от дифракции Френеля. Количественный критерий, позволяющий установить, какой вид дифракции имеет место, определяется величиной безразмерного параметра , где b – характерный размер препятствия, l – расстояние между препятствием и экраном, на котором наблюдается дифракционная картина, – длина волны. Если
Явление дифракции качественно объясняется с помощью принципа Гюйгенса, согласно которому каждая точка, до которой доходит волна, служит центром вторичных волн, а огибающая этих волн задает положение волнового фронта в следующий момент времени. Для монохроматической волны волновая поверхность есть поверхность, на которой колебания совершаются в одинаковой фазе.
Пусть плоская волна нормально падает на отверстие в непрозрачном экране (рис.). Согласно Гюйгенсу, каждая точка выделяемого отверстием участка волнового фронта служит источником вторичных волн (в изотропной среде они сферические). Построив огибающую вторичных волн для некоторого момента времени, видим, что фронт волны заходит в область геометрической тени, т.е. огибает края отверстия.
Принцип Гюйгенса решает лишь задачу о направлении распространения волнового фронта, но не затрагивает вопроса об амплитуде, а, следовательно, и об интенсивности на фронте волны. Из повседневного опыта известно, что в большом числе случаев лучи света не отклоняются от их прямолинейного распространения. Так, предметы, освещенные точечным источником света, дают резкую тень. Таким образом, принцип Гюйгенса нуждается в дополнении, позволяющем определять интенсивность волны.
Френель дополнил принцип Гюйгенса идеей интерференции вторичных волн. Согласно принципу Гюйгенса-Френеля , световая волна, возбуждаемая каким-либо источником S , может быть представлена как результат суперпозиции когерентных вторичных волн, излучаемых малыми элементами некоторой замкнутой поверхности, охватывающей источник S . Обычно в качестве этой поверхности выбирают одну из волновых поверхностей, поэтому источники вторичных волн действуют синфазно. В аналитическом виде для точечного источника этот принцип записывается в виде
, (1)
где E
– световой
вектор, включающий в себя временную
зависимость
,
k
– волновое число, r
– расстояние
от точки P
на
поверхности S
до точки P
, K
– коэффициент, зависящий от ориентации
площадки по отношению к источнику и
точке P
. Правомерность
формулы (1) и вид функции
K
устанавливается в
рамках электромагнитной теории света
(в оптическом приближении).
В том случае, когда между источником S и точкой наблюдения P имеются непрозрачные экраны с отверстиями, действие этих экранов может быть учтено следующим образом. На поверхности непрозрачных экранов амплитуды вторичных источников считаются равными нулю; в области отверстий амплитуды источников такие же, как при отсутствии экрана (так называемое приближение Кирхгофа).
Метод зон Френеля. Учет амплитуд и фаз вторичных волн позволяет в принципе найти амплитуду результирующей волны в любой точке пространства и решить задачу о распространении света. В общем случае расчет интерференции вторичных волн по формуле (1) довольно сложный и громоздкий. Однако ряд задач можно решить, применив чрезвычайно наглядный прием, заменяющий сложные вычисления. Метод этот получил название метода зон Френеля .
Суть метода разберем на примере точечного
источника света S
.
Волновые поверхности представляют
собой в этом случае концентрические
сферы с центром в S
.
Разобьем изображенную на рисунке
волновую поверхность на кольцевые зоны,
построенные так, что расстояния от краев
каждой зоны до точки P
отличаются на
.
Обладающие таким свойством зоны
называются зонами Френеля
. Из рис.
видно, что расстояние
от внешнего края – m
-й
зоны до точки P
равно
,
где b
– расстояние
от вершины волновой поверхности O
до точки P
.
Колебания, приходящие в точку P от аналогичных точек двух соседних зон (например, точек, лежащих в середине зон или у внешних краев зон), находятся в противофазе. Поэтому колебания от соседних зон будут взаимно ослаблять друг друга и амплитуда результирующего светового колебания в точке P
, (2)
где
,
,
… – амплитуды колебаний, возбуждаемых
1-й, 2-й, … зонами.
Для оценки амплитуд колебаний найдем
площади зон Френеля. Пусть внешняя
граница m
-й
зоны выделяет на волновой поверхности
сферический сегмент высоты
.
Обозначив площадь этого сегмента через
,
найдем, что, площадь m
-й
зоны Френеля равна
.
Из рисунка видно, что
.
После несложных преобразований,
учитывая
и
,
получим
.
Площадь сферического сегмента и
площадь m
-й
зоны Френеля соответственно равны
,
. (3)
Таким образом, при не слишком
больших m
площади зон
Френеля одинаковы. Согласно предположению
Френеля, действие отдельных зон в точке
P
тем меньше, чем больше
угол
между нормалью n
к поверхности зоны и направлением
на P
, т.е. действие зон
постепенно убывает от центральной к
периферийным. Кроме того, интенсивность
излучения в направлении точки P
уменьшается с ростом m
и вследствие увеличения расстояния от
зоны до точки P
.
Таким образом, амплитуды колебаний
образуют монотонно убывающую
последовательность
Общее число зон Френеля, умещающихся
на полусфере, очень велико; например,
при
и
число зон достигает ~10 6 .
Это означает, что амплитуда убывает
очень медленно и поэтому можно приближенно
считать
. (4)
Тогда выражение (2) после перегруппировки
суммируется
, (5) так как выражения в скобках, согласно (4), равны нулю, а вклад последнего слагаемого ничтожно мал. Таким образом, амплитуда результирующих колебаний в произвольной точке P определяется как бы половинным действием центральной зоны Френеля.
При не слишком больших m
высота сегмента
,
поэтому можно считать, что
.
Подставив значение для
,
получим для радиуса внешней границы
m
-й
зоны
. (6)
При
и
радиус первой (центральной) зоны
.
Следовательно, распространение света
от S
к P
происходит так, как если бы световой
поток шел внутри очень узкого канала
вдоль SP
, т.е. прямолинейно.
Правомерность деления волнового фронта на зоны Френеля подтверждена экспериментально. Для этого используются зонная пластинка – в простейшем случае стеклянная пластинка, состоящая из системы чередующихся прозрачных и непрозрачных концентрических колец, с радиусами зон Френеля заданной конфигурации. Если поместить зонную пластинку в строго определенном месте (на расстоянии a от точечного источника и на расстоянии b от точки наблюдения), то результирующая амплитуда будет больше, чем при полностью открытом волновом фронте.
Дифракция Френеля на круглом отверстии. Дифракция Френеля наблюдается на конечном расстоянии от препятствия, вызвавшего дифракцию, в данном случае экрана с отверстием. Сферическая волна, распространяющаяся от точечного источника S , встречает на своем пути экран с отверстием. Дифракционная картина наблюдается на экране, параллельном экрану с отверстием. Ее вид зависит от расстояния между отверстием и экраном (для данного диаметра отверстия). Проще определить амплитуду световых колебаний в центре картины. Для этого разобьем открытую часть волновой поверхности на зоны Френеля. Амплитуда колебания, возбуждаемая всеми зонами равна
, (7)
где знак плюс отвечает нечетным m
и минус – четным m
.
Когда отверстие открывает нечетное
число зон Френеля, то амплитуда
(интенсивность) в центральной точке
будет больше, чем при свободном
распространении волны; если четное то
амплитуда (интенсивность) будет равна
нулю. Например, если отверстие открывает
одну зону Френеля, амплитуда
,
то интенсивность (
)
больше в четыре раза.
Расчет амплитуды колебания на внеосевых участках экрана более сложен, так как соответствующие зоны Френеля частично перекрываются непрозрачным экраном. Качественно ясно, что дифракционная картина будет иметь вид чередующихся темных и светлых колец с общим центром (если m четное, то в центре будет темное кольцо, если m нечетное – то светлое пятно), причем интенсивность в максимумах убывает с расстоянием от центра картины. Если отверстие освещается не монохроматическим светом, а белым светом, то кольца окрашены.
Рассмотрим предельные случаи. Если
отверстие открывает лишь часть
центральной зоны Френеля, на экране
получается размытое светлое пятно;
чередования светлых и темных колец в
этом случае не возникает. Если отверстие
открывает большое число зон, то
и амплитуда в центре
,
т.е. такая же, как и при полностью открытом
волновом фронте; чередование светлых
и темных колец происходит лишь в очень
узкой области на границе геометрической
тени. Фактически дифракционная картина
не наблюдается, и распространение света,
по сути, является прямолинейным.
Дифракция Френеля на диске. Сферическая волна, распространяющаяся от точечного источника S , встречает на своем пути диск (рис.). Дифракционная картина, наблюдаемая на экране, является центрально симметричной. Определим амплитуду световых колебаний в центре. Пусть диск закрывает m первых зон Френеля. Тогда амплитуда колебаний равна
Или 
, (8)
так как выражения, стоящие в скобках,
равны нулю. Следовательно, в центре
всегда наблюдается дифракционный
максимум (светлое пятно), соответствующий
половине действия первой открытой зоны
Френеля. Центральный максимум окружен
концентрическими с ним темными и светлыми
кольцами. При небольшом числе закрытых
зон амплитуда
мало отличается от
.
Поэтому интенсивность в центре будет
почти такая же, как при отсутствии диска.
Изменение освещенности экрана с
расстоянием от центра картины изображено
на рис.
Рассмотрим предельные случаи. Если диск
закрывает лишь небольшую часть центральной
зоны Френеля, он совсем не отбрасывает
тени – освещенность экрана всюду
остается такой же, как при отсутствии
диска. Если диск закрывает много зон
Френеля, чередование светлых и темных
колец наблюдается только в узкой области
на границе геометрической тени. В этом
случае
,
так что светлое пятно в центре отсутствует,
и освещенность в области геометрической
тени практически всюду равна нулю.
Фактически дифракционная картина не
наблюдается, и распространение света
является прямолинейным.
Дифракция Фраунгофера на одной щели. Пусть плоская монохроматическая волна падает нормально плоскости узкой щели шириной a . Оптическая разность хода между крайними лучами, идущими от щели в некотором направлении
.
Разобьем открытую часть волновой
поверхности в плоскости щели на зоны
Френеля, имеющие вид равновеликих полос,
параллельных щели. Так как ширина каждой
зоны выбирается такой, чтобы разность
хода от краев этих зон была равна
,
то на ширине щели уместится
зон. Амплитуды вторичных волн в плоскости
щели будут равны, так как зоны Френеля
имеют одинаковые площади и одинаково
наклонены к направлению наблюдения.
Фазы колебаний от пары соседних зон
Френеля отличаются на ,
поэтому, суммарная амплитуда этих
колебаний равна нулю.
Если число зон Френеля четное, то
, (9а)
и в точке B
наблюдается минимум освещенности
(темный участок), если же число зон
Френеля нечетное, то
(9б)
и
наблюдается близкая к максимуму
освещенность, соответствующей действию
одной нескомпенсированной зоны Френеля.
В направлении
щель действует, как одна зона Френеля,
и в этом направлении наблюдается
наибольшая освещенность, точке
соответствует центральный или главный
максимум освещенности.
Расчет освещенности в зависимости от направления дает
, (10)
где
– освещенность в середине дифракционной
картины (против центра линзы),
– освещенность в точке, положение
которой определяется направлением .
График функции (10) изображен на рис.
Максимумы освещенности соответствуют
значениям ,
удовлетворяющие условиям
,
,
и т.д.
Вместо этих условий для максимумов
приближенно можно пользоваться
соотношением (9б), дающим близкие значения
углов. Величина вторичных максимумов
быстро убывает. Численные значения
интенсивностей главного и следующих
максимумов относятся как
и т.д.,
т.е. основная часть световой
энергии, прошедшей через щель, сосредоточена
в главном максимуме.
Сужение щели приводит к тому, что
центральный максимум расплывается, а
его освещенность уменьшается. Наоборот,
чем щель шире, тем картина ярче, но
дифракционные полосы уже, а число самих
полос больше. При
в центре получается резкое изображение
источника света, т.е. имеет место
прямолинейное распространение света.
Предмет: Физика
Класс: 11 классы.
Тема: Дифракция света
Основной вопрос: Может ли свет огибать препятствия и как это будет происходить.
Гипотеза:
Свет распространяется прямолинейно и следовательно, обходить препятствия не может.
Цели:
Изучение световых явлений на примере дифракции и выявление условий её возникновения и ограничения, которые она накладывает на применение законов геометрической оптики.
Задачи:
- Изучить из теории явление дифракции, условия её возникновения и условия при которых она накладывает ограничение на применение законов геометрической оптики.
- Провести опыты наглядно показывающие/объясняющие явление дифракции.
Этапы:
- Ознакомиться с теорией и информацией в сети интернет.
- Провести консультацию у учителей физики и проанализировать видео ранее найденных опытов в сети интернет.
- Провести собственные эксперименты (опыты с бумагой, с булавкой и CD-диском).
- Проанализировать полученные результаты.
- Сделать выводы.
Результаты изучения научной литературы
Дифракцией света называется явление отклонения света от прямолинейного направления распространения при прохождении вблизи препятствий.
Как показывает опыт, свет при определенных условиях может заходить в область геометрической тени.
Если на пути параллельного светового пучка расположено круглое препятствие (круглый диск, шарик или круглое отверстие в непрозрачном экране), то на экране, расположенном на достаточно большом расстоянии от препятствия, появляется дифракционная картина – система чередующихся светлых и темных колец.
Если препятствие имеет линейный характер (щель, нить, край экрана), то на экране возникает система параллельных дифракционных полос.
Дифракционные явления были хорошо известны еще во времена Ньютона, но объяснить их на основе корпускулярной теории света оказалось невозможным. Первое качественное объяснение явления дифракции на основе волновых представлений было дано английским ученым Т. Юнгом.
Явление дифракции накладывает ограничения на применение законов геометрической оптики:
Закон прямолинейного распространения света, законы отражения и преломления света выполняются достаточно точно только, если размеры препятствий много больше длины световой волны.
Дифракция накладывает предел на разрешающую способность оптических приборов:
— в микроскопе при наблюдении очень мелких предметов изображение получается размытым
— в телескопе при наблюдении звезд вместо изображения точки получаем систему светлых и темных полос.
Постановка опытов:
ОПЫТ С БУМАГОЙ
Можно увидеть дифракцию света и на круглом отверстии в листе черной бумаги.
Сделайте большое отверстие, например, при помощи дырокола. Тогда под лупой будет видна легкая цветная кайма по его краям снаружи. У луча света, выходящего из большого отверстия, дифракционная картина почти незаметна. В большинстве случаев ее можно вообще не учитывать, полагая, что свет распространяется исключительно прямолинейно. Дифракционная картина крохотного отверстия, проколотого в бумаге иглой, гораздо больше, чем оно само, и выглядит как система колец.
В этом случае отверстие выступает как источник света с малыми угловыми размерами. Его можно заменить светящейся точкой любого происхождения.
Взяв, например, отражение солнца в шарике от подшипника, лежащем на черном фоне, можно увидеть отчетливую картину, состоящую из колец, как дифракция на отверстии.
Отражение солнца в шарике - не что иное, как его оптически уменьшенное изображение! Так, например, в шарике диаметром 3 мм мы видим солнце таким, каким бы оно виделось с очень далекой планеты. Поэтому звезды, находящиеся от нас гораздо дальше, предстают перед окуляром обычного телескопа как крохотные светящиеся точки, при увеличении которых можно видеть лишь их дифракционные картины.
ОПЫТ С БУЛАВКОЙ
Обычная булавка с колечком укреплена на кусочке дерева и освещена лампой карманного фонари с расстояния 1 - 1,5 м. Если на булавку посмотреть через лупу, то станет отчетливо видна дифракционная картина.
Точно так же рассмотрение мелких предметов через микроскоп с очень большим увеличением позволяет отчетливо видеть их дифракционные картины, и их нередко принимают за реальные детали, иногда приводило к ложным открытиям.
Примеры дифракции в природе и в быту:
Тонкий слой облаков из водяных капелек, закрывающий солнце или месяц, действует как дифракционная решетка. Светило кажется окруженным разноцветным венцом (радужным ореолом) . В случае игольчатых, ледяных облаков получается другое явление: узкое кольцо большого радиуса вокруг солнца или луны. Оно возникает вследствие преломления света.
Если рассматривать пламя свечи через запотевшее стекло, посыпанное очень мелким порошком, то пламя кажется окруженным радужным ореолом.
Радуга возникает в основном вследствие преломления и полного отражения солнечных лучей в шарообразных каплях дождя. Радуга состоит из спектра, расположенного таким образом, что внешняя сторона радуги окрашена в красный цвет, а внутренний край – в фиолетовый цвет; от внешнего края до фиолетового располагаются все остальные цвета спектра. Радиус полукруга виден под углом зрения в 42,5º. Побочная радуга имеет внутренний радиус, видный под углом в 51º, и окрашена изнутри в красный цвет, а снаружи в фиолетовый.
Выводы:
- Изучив теорию и проведя опыты, мы сделали вывод, что в средах, в которых скорость волны плавно (по сравнению с длиной волны) меняется от точки к точке, распространение волнового пучка является криволинейным.
- При этом световая волна также может огибать препятствие, но размеры препятствия должны быть сравнимы с длинной её волны, следовательно наша гипотеза была не верна.
- Мы выяснили, что явление дифракции накладывает ограничения на применение законов геометрической оптики: закон прямолинейного распространения света, законы отражения и преломления света выполняются достаточно точно только, если размеры препятствий много больше длины световой волны.
Дифракция накладывает предел на разрешающую способность оптических приборов: в микроскопе при наблюдении очень мелких предметов изображение получается размытым; в телескопе при наблюдении звезд вместо изображения точки получаем систему светлых и темных полос.
http://www.physics.ru Информационный портал о физике «ФИЗИКОН»
https://ru.wikipedia.org/wiki/Дифракция «Википедия» – Энциклопедия.
http://class-fizika.spb.ru/ «Класс!ная физика – занятные страницы»
http://www.scienceforum.ru/ Научный форум
Презентация
Дифракция — это огибание волнами препятствий. В слу-чае света определение дифракции может звучать так:
Диф-ракция — это любые отклонения в распространении свето-вых волн от законов геометрической оптики, в частности это проникновение света в область геометрической тени.
Иногда используют более широкое определение:
Диф-ракцией называется совокупность явлений, которые на-блюдаются при распространении волн в среде с резкими неоднородностями.
Классический пример дифракции — прохождение сфе-рической световой волны через маленькое круглое отвер-стие, когда на экране вместо освещенного круга с четкими границами наблюдается светлый круг с размытыми грани-цами, испещренный чередующимися темными и светлыми кольцами.
Изменяя диаметр отверстия, мы увидим, что кар-тинка на экране будет меняться, в частности, в цен-тре освещенного круга будет появляться и исчезать темное пятно. Объяснение этому явлению дал Фре-нель . Он разбил волновой фронт на зоны так, что расстояния от соседних зон до точки наблюдения отличаются на полдлины волны. Тогда вторичные волны, приходящие от соседних зон, гасят друг дру-га. Поэтому если в отверстии помещается четное число зон, то в центре освещенного круга будет темное пятно, если нечетное — светлое.
Дифракционная решетка — это оптический прибор, представляющий собой пластину, на которую нанесено большое количество регулярно рас-положенных штрихов. Вместо штрихов на пластине могут быть регулярно распо-ложенные щели, или канавки, или вы-ступы.
Дифракционная картинка, получающая-ся на таких периодических структурах, имеет вид чередующихся максимумов и минимумов различной интенсивности. Материал с сайта
Дифракционные решетки используются в спектральных приборах. Их назначение — изучение спектрального состава электро-магнитного излучения. Для работы в ультра-фиолетовой области применяются решет-ки, у которых на 1 мм приходится 3600—1200 штрихов, в видимой — 1200—600 штрихов/мм, в инфракрасной — 300 и меньше штрихов/мм. Для ультракоротких рентгеновских волн дифракционную ре-шетку создала природа — это кристаллическая решетка твер-дых тел.
Волны с большей длиной дифрагируют сильнее, поэтому при прохождении препятствия красные лучи больше отклоняются от прямолинейного пути, чем синие. При падении белого света на призму лучи в результате диспер-сии отклоняются в обрат-ном порядке. Скорость света красных лучей в стекле больше, а соответ-ственно и коэффициент преломления меньше, чем синих. В результате красные лучи меньше от-клоняются от первона-чального направления.